高斯的绝妙定理：现代微分几何的诞生

这个结果在数学和物理学两方面都引发了一些根本性的进展，我们已经谈到 了其中的一部分，另一部分则必须等到以后的章节再讨论． 1868 年，贝尔 特拉米 利用这个结果解释了双曲几何就是具有常负高斯曲率的鞍形曲面的内蕴几何，这 个解释是关键的一步，为双曲几何被普遍接受铺平了道路．黎曼将高斯的内蕴曲 率推广到高维流形． 1915 年，爱因斯坦利用黎曼的这个杰作给出了准确表达广义 相对论的数学形式．这个表达极其精准、极其优美，其中，引力被理解为物质和 能量压在时空中，形成时空内蕴几何里的曲率．

但是，为了正确地理解这个绝妙定理本身，我们将首先讨论它的起源．东布 罗夫斯基（Dombrowski, 1979）在这方面做了精彩和深刻的工作，他通过查阅高 斯的私人笔记本、给朋友的信和正式出版物，小心地拼凑了一个年表，反映了高 斯对微分几何一般见解的发展，特别是对这个定理见解的发展．正如东布罗夫斯 基所解释的那样，高斯史诗般的探索始于 1816 年，当时他对曲面的曲率有了一 个非局部的发现，既意义深远，也出乎意料．

高斯的漂亮定理（1816 年）

高斯是一个不喜欢张扬的人．尽管他在赞扬别人方面很吝啬，但至少他不是个 伪君子．直到他死后，他的一系列重大发现都隐藏在他的私人笔记本里，因为他认 为这些结果还不够完善，尚不值得公开发表．事实上，他的拉丁文座右铭是 pauca, sed matura，意为“少，但成熟”．1816 年的这个非局部的结果就是这些未发表的 发现之一．

令人头痛的是，即使在他的私人笔记本①里，高斯也没有留下任何线索来告诉 人们，他是怎么猜到这个结果的，以及他是怎么证明的，但他激动得异乎寻常地 说出了这个名字：

高斯在此所谓的“球面像”指的是曲面经球面映射到 S 2 上的像．图 13-1 用 香蕉皮说明了这个定理的意义．我们强烈鼓励你自己试试这个（或类似的）实验．

首先，我们从香蕉正曲率的一侧削开一条口，将香蕉从皮里面取出来，保留完整 的香蕉皮．在负曲率的一侧画一个逆时针走向的方框，并在这个方框上垂直于香 蕉皮插上牙签表示竖起的法向量．

在球面映射下，这个方框被映射为 上围出面积为 的窄四边形，其边界

走向与原像的相反，如图 13-1a 所示．一定要用你的眼睛跟着香蕉皮上方框的走 向，确认法向量尖端的走向确实与 上像的走向相反．

现在将香蕉的两端向内推，则香蕉皮经历了一个等距变换，我们先前画出的 方框就会变形，生成在 上更接近正方形的像．根据漂亮定理，这个新的球面像 的面积与变形前相同．

这样的实验让我们真实地看到定理 (13.1) 这个潜在的数学真理，着实令人兴 奋，但它们说明不了什么．在第四幕，我们将引入平行移动的概念．借助平行移 动，能够为漂亮定理提供一个概念性的解释．现在我们只能先承认它，以便推导 出后续结果——绝妙定理．

高斯的绝妙定理（1827 年）

在发现漂亮定理之后的 10 年里，高斯确实从未就此发表过任何信息．但是， 在私下里，他曾多次回顾微分几何和他的漂亮定理，特别是在 1822 年和 1825 年， 他写下完整的手稿，然后又突然放弃．

最后，在 1827 年，他终于满意了，发表了 以这个结果为核心内容的《关于曲面的一般研究》，压抑已久的兴奋得到释放．

之前，他曾私下称其为“漂亮定理”，现在，他向全世界宣布“绝妙定理”． 但是，到了这个时候，高斯几乎完全掩盖了他在 1816 年发现非局部结果的 痕迹，向世界展示的这个结果的形式纯粹是局部的．只需把漂亮定理中的图形简 单地缩小到点 p，就能弄懂他如何得到了这个结果新的局部解释．

设曲面 S 上围绕在点 p 周围的一片面积为 δA，它在 上的像是围绕在 点 n(p) 周围的一片球面，面积为 ． 顺理成章地，δA 在 S 的等距变换下是 不变的．根据漂亮定理 (13.1). 也 是不变的．因此，立即得到以下绝妙定理：

实验．将香蕉的两端向里推，看看香蕉皮在点 p 处会发生什么变化：曲率半径 ρ1 缩小了（因为这个主方向和香蕉的方向相同），横截痕的曲率半径 ρ2 变大了．按 照定理 (13.2)，乘积 ρ1ρ2 在香蕉皮弯曲的过程中始终保持为同一个常 数．

要验证这个结论，取两段较硬（容易定型）的金属丝，在香蕉上选取一个特 定的点，将金属丝弯曲到在特定点的两个主方向上自然地紧贴在香蕉（暂时不要 将香蕉从香蕉皮里取出来）表面，得到这个点两个主曲率圆的一段弧．再将这两 段弧平放在桌面上，量出它们的半径 ρ1 和 ρ2，得到乘积 ρ1ρ2．然后，请一位朋 友将香蕉弯曲，并稳住．你如前面一样，在同一点上让金属丝再次自然地紧贴在 香蕉新的弯曲表面上的两个新主方向①上．最后，在实验的误差范围内，验证新的 乘积 ρ1ρ2 和前面一样．

这里的“弯曲”意为连续变形，但这不是定理的实际要求：确实存在一些等 距变换，不能用平缓、连续的等距变形来实现．根据定理，这样的等距变换仍然 保持曲率不变．

我们通过亚历山德罗夫著作（Aleksandrov, 1969, 第 101 页）中的一个例子来 说明这一点．图 13-3 是亚历山德罗夫的手绘原图．图 13-3a 描绘了一个环形槽， 想象它被放在一个平面上，与平面接触的是圆周 C．将环形槽沿圆周 C 剪成两部 分，再将外半圈翻过来与内半圈粘到一起，得到图 13-3b．显然，新曲面与原曲面 是等距的，但是直观上明显可知（而且可以证明），如果原曲面是刚性的，就不可 能在没有拉伸的情况下弯曲成新曲面．注意，如果是一个直槽（半圆柱面），就可 以在没有拉伸的连续变形下得到新曲面．

当谈到弯曲时，“曲面”一词在物理学和数学中是不同的．一个物理的曲面， 无论多么薄，实际上都不可能在没有拉伸的情况下弯曲．例如，取一张矩形的纸， 把它卷起来，再将卷到一起的两条边用胶带粘起来，得到一个圆柱面．纸原来的 边长是相等的，但是圆柱面的外周长要比内周长稍微长一点儿，所以外侧一定受 到拉伸，在材料内就产生了张力．正是出于这个原因，当我们将胶带取下时，纸 张会自己弹回原来的平面状态．只有在数学中，曲面是没有厚度的，可以在没有 拉伸的情况下弯曲．

高斯的结果 (13.2) 已经是绝妙的了，但还有进一步的发展．绝妙定理说 Kext 实际上是曲率的内蕴度量，自然要问： 它与第 19 页式 (2.1) 高斯曲率 K 的最初内 蕴定义有什么关系？ 当时是用单位面积的角盈来定义的，也就是 K  E(∆)/A(∆)．

高斯的答案更加绝妙：

根据这个结果，我们能够忽略曲率这两种定义方式的差异，可以直接称其为曲面 的曲率 K，以下就这样做了．

至于漂亮定理，这个精彩结果最简单、最一般的证明还要等到第四幕引入平 行移动之后再介绍．然而，在下一章中，我们将能够通过一个涉及多面体的有限 论证来使这个结果更具可信性．

下面，我们要来验证结论 (13.3) 对一些特殊曲面的有效性．对于这些曲面， 我们已经通过计算知道了它们的外在主曲率和内蕴高斯曲率．

• 圆柱面和圆锥面．内蕴平坦的平面可以卷成圆柱面或圆锥面，因此这两类 曲面的高斯曲率为零．结合这个事实和结论 (12.5)，我们有

• 球面．结合结论 (12.4) 和第 8 页式 (1.3)，我们有

• 伪球面．结合结论 (10.9) 和第 60 页的结论 (5.3)，我们有

• 环面．结合结论 (10.10) 和第 104 页习题 23，我们有

在历史上和数学中，这 5 种曲面都非常重要，所以我们将它们逐个单独叙述， 但事实上，所有这 5 种曲面都服从结论 (13.3) 的事实可以一并表述如下．

• 一般旋转曲面．结合结论 (10.11)(10.12) 和第 103 页习题 22，其中质点以 单位速率沿母线运动，我们有

上文转自人邮图灵新知，「遇见数学」已获转发授权。

《可视化微分几何和形式：一部五幕数学正剧》

作者：[美]特里斯坦·尼达姆 译者： 刘伟安

1.旧金山大学数学系教授，理学院副院长，牛津大学博士，与霍金齐名的诺奖得主罗杰·彭罗斯弟子特里斯坦·尼达姆经典巨作！

2.200多幅手绘示意图，将“微分几何”回归为“几何”，运用牛顿的几何方法对经典结果做出了几何解释。